第六百八十六章 铃木厚人:这个坑太小了,咱们把它挖大一点吧(下).(2/5)
“我刚刚试了一下,如果选取vev为=(0,…,0,v)/2,那么理论上一共有n1+n1+1=2n1个生成元被破缺,剩余的对称群是su(n1)。”
“但如果考虑到您和小柴先生刚才讨论的电流项,似乎又能和简并子空间内的su(n_i)群对应起来,这是不是有些奇怪?”
汤川秀树一开始脸上的表情还有些随意,不过看着看着,他的脸色忽然开始变得有些凝重了起来,眉头也微微蹙在了一起。
两分钟后。
汤川秀树主动从桌上取过了这本期刊,同时朝小柴昌俊和朝永振一郎招了招手:
“小柴桑,一郎先生,麻烦你们过来一下。”
小柴昌俊与朝永振一郎闻言愣了几秒钟,回过神后很快来到了汤川秀树身边:
“汤川桑,怎么了吗?”
汤川秀树点点头,将这期刊递给了他们:
“你们看看这个。”
小柴昌俊见状主动对年长的朝永振一郎做了个请的动作,朝永振一郎说了声阿里嘎多,便接过期刊与小柴昌俊一同看了起来。
与汤川秀树有些类似。
一开始的时候小柴昌俊与朝永振一郎都没对上头的内容太当回事,脸上的神色主要以好奇与探究为主——好奇汤川秀树为什么会如此严肃。
不过很快。
二人的表情便同时一凝,朝永振一郎更是将期刊放到了桌上,拿起一张纸算写了起来。
过了大概五分钟左右。
小柴昌俊与朝永振一郎近乎同时从桌上抬起头,异口同声的说道:
“汤川桑,这不对劲!”
汤川秀树对于他们的反应并不意外,只是暗自握紧了拳头,问道:
“两位,你们也这样认为吗?”
小柴昌俊用力点了点头,笃定的说道:
“没错,这里一定有问题!”
众所周知。
电磁相互作用对应su(1)群,弱相互作用对应su(2)群,强相互作用对应su(3)群。
su(n)群可以用它的基础表示来进行定义,元素可写为u(a)=exp(iaiti),其中生成元的形式是这样的:
(tba)cd=δacδdb1nδabδcd,且满足对易关系[tab,tcd]=δcbtadδadtcb。
从群参数数目来看。
)21个参数,而子群)的群参数数目为:(n21)+(+1)。
其中2nm个参数描写直和矩阵之外的非对角元,此时还剩有最后一个参数,用来描写对角矩阵。
这个参数的内容起点无法显示咳咳,并不重要,重要的是另一个概念:
对角矩阵所属的群是独立的。
早先提及过无数次。
在规范场论中。
电磁力对应的是u(1)群,弱相互作用力对应su(2)群,强相互作用力对应su(3)群。
而在数学上。
u(1)其实就是复平面上的一个矢量c=re^(iθ)保持模长不变的变换,即e^(ia)乘以c的变换。可以说,u(1)的常用表示就是e^(ia)。
其中a叫连续参数,这里是转动变换的角度。e指数上除了a还有一个i,叫这种变换的生成元。
所以u(1)也可以看成矢量不变,而复数坐标系方向的选择有任意性,这些坐标系之间的变换关系。
su(2)就是复平面上的两个矢量(即两个复数),保持模长平方和不变的变换,要求变换矩阵的行列式
为1,于是要求生成元的迹必然为0。这复平面上的两个矢量,可以看成一个4维实空间中的矢量,投影到两个平面上的投影矢量,每个平面上的投影矢量都对应一个独立的复数,两个投影矢量画在一个复平面上,就是上一段落所述的二维复矢量的来源。
当4维空间中的一个矢量纯转动时,它的两个投影矢量即两个复数将保持模长平方和不变做各种变换,这种变换就是su(2),常用表示的生成元是泡利矩阵。
su(3)则是复平面上3个矢量保持模长平方的和的不变的各种变换,它的生成元常用表示是盖尔曼矩阵。
也就是这个矩阵如果在某种情况下支持u(1)群的数学表示,那么它就无法在su(2)群和su(3)群的情景下成立。
这就好比是一个地球人。
他能在地球的环境下安稳生存,那么就绝不可能在没有任何外部措施的情况下在冥王星上存活。
因为冥王星上的温度、气压、含氧量和地球完全是不一样的,想要在冥王星上生存也可以,但是必须要配合其他一些装备——也就是在其他群的情境下更换表达式。
当然了。
如果你是体育生的话另说,毕竟体育生是可以硬抗核聚变的。
但眼下汤川秀树或者说铃木厚人发现的这个情况却有些特殊。
根据赵忠尧等人在论文中的计算显示。
对于)群的约化,他们主要通过使用杨图[w]标记的杨算符y[w]作用在其张量空间得到。
经过严格的讨论(这里忽略讨论过程)最终可以得到一个结果:
在y[w]投影构成的张量空间中,有属于子群)不可约表示[λ]x[μ]的子空间,即在表示[w]关于子群的分导表示约化中出现子群表示[λ]x[μ]。
这属于对角矩阵在su(3)群的某种表示,整个推导过程汤川秀树没有发现任何问题。
但问题是
在引入了中微子的那个额外项后,这个对角矩阵的三个杨图[,n和m。
这代表了在这个框架下,数学层面可以用左手场所属的表示与wr所属的表示互为复共
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